Transversalmagnetisierung

Im thermischen Gleichgewicht liegt ausschließlich Longitudinalmagnetisierung entlang des B₀-Feldes vor. Durch einen Hochfrequenzpuls in der Nähe der Larmorfrequenz wird die Magnetisierung aus der Längsrichtung in die Transversalebene gekippt. Dabei entsteht eine Transversalmagnetisierung ${\displaystyle M_{xy}}$. Der Kippwinkel wird als Flipwinkel bezeichnet:

• 90°-Puls → maximale Transversalmagnetisierung
• 180°-Puls → keine Transversalmagnetisierung (Inversion von M_z)

Voraussetzung für die Entstehung einer messbaren Transversalmagnetisierung ist die Phasenkohärenz der Spins. Nach dem Hochfrequenzpuls präzedieren die Spins zunächst phasengleich in der Transversalebene. Dadurch addieren sich ihre magnetischen Momente zu einer Transversalmagnetisierung. Ohne Phasenkohärenz würden sich die einzelnen Beiträge gegenseitig aufheben. Im rotierenden Bezugssystem erscheint die Transversalmagnetisierung als nahezu statischer Vektor.

Die Transversalmagnetisierung präzediert im Magnetfeld mit der Larmorfrequenz und induziert dabei eine Wechselspannung in der Empfangsspule. Dieses Signal wird als Free Induction Decay (FID) bezeichnet und bildet die Grundlage der MR-Bildgebung.

Die Transversalmagnetisierung nimmt nach der Anregung mit der Zeit ab. Ursachen sind:

• Verlust der Phasenkohärenz durch Spin-Spin-Wechselwirkungen (T2-Relaxation)
• zusätzliche Dephasierung durch Feldinhomogenitäten (T2*)

Der Signalabfall folgt näherungsweise:

• ${\displaystyle M_{xy}(t)=M_{xy,0}\cdot e^{-\frac{t}{T_2}}}$

mit

• ${\displaystyle M_{xy}(t)}$ = Transversalmagnetisierung zum Zeitpunkt ${\displaystyle t}$
• ${\displaystyle M_{xy,0}}$ = anfängliche Transversalmagnetisierung direkt nach der Anregung
• ${\displaystyle t}$ = Zeit
• ${\displaystyle T_2^{*}}$ = effektive transversale Relaxationszeit unter Einschluss von Spin-Spin-Wechselwirkungen und Feldinhomogenitäten

Bijan Fink

Peer reviewed am 15.03.2025 von Bijan Fink